2021年10月26日

高校物理「磁気」電子を磁場に対して斜めに射出したときA

高校物理「磁気」電子を磁場に対して斜めに射出したときA

原点をOとする座標空間を考える。x軸に平行に磁束密度Bの一様な磁場がある。x軸上の原点Oから、電荷−e,質量mの電子を速さvで、x軸とθの角をなすように射出した。次の問いに答えよ。

(1) 電子の動きをyz平面上に投影すると、等速円運動をする。この等速円運動の半径を求めよ。

(2) 電子を射出した後、最初にx軸上を通過するときの時刻を求めよ。


(2)の解答解説はこのページ下


共通テスト・センター過去問



一様な磁場中に荷電粒子を打ち出すと、その荷電粒子は磁場と垂直な方向にローレンツ力を受けて進行方向が変わり続けるため、磁場と垂直な方向に関しては等速円運動をします。

磁場に対して平行な方向に関してはローレンツ力ははたらかないため、この問題では、x軸方向に関しては等速直線運動をするとみなすことができます。

yz方向には等速円運動をしながら、x方向には等速直線運動をするということは・・・
x,y,z方向の電子の動きをまとめると、らせん運動することになります。


(1)より、円運動の半径はr=mvsinθ/eBであることがわかりました。

「最初にx軸を通過する」というのはつまり、「1周する」ということです。

すなわち、v=vsinθ,r=mvsinθ/eBの条件での1周期はどれだけか?ということです。


T=2π/ωでありω=v/rだから、T=2πr/vですね。

これにv,rを代入すると、

T=2π・(mvsinθ/eB)/vsinθ

vsinθで約分して、

 =2πm/eB


次の問題→(2)のときのx座標


◆関連項目
磁場ローレンツ力
電気・磁気まとめ
等速円運動


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posted by えま at 21:00| Comment(0) | 高校物理 | このブログの読者になる | 更新情報をチェックする

本日配信のメルマガ。2020年センター数学2B第1問[1]

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【高校数学】読むだけでわかる!共通テスト数学の考え方
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リクエスト等ございましたら、mm@a-ema.comまでお知らせください。


■ 問題

2020年センター試験数2Bより

第1問

[1] 0≦θ<2πのとき

 sinθ>√3・cos(θ−π/3) ・・・{1}

となるθの範囲を求めよう。

 加法定理を用いると

 √3・cos(θ−π/3)=(√[ア]/[イ])cosθ+([ウ]/[イ])sinθ

である。よって、三角関数の合成を用いると、{1}は

 sin(θ+π/[エ])<0

と変形できる。したがって、求める範囲は

 ([オ]/[カ])π<θ<([キ]/[ク])π

である。

(2) 0≦θ≦π/2とし、kを実数とする。sinθとcosθはxの2次方程式
25x^2−35x+k=0の解であるとする。このとき、解と係数の関係により
sinθ+cosθとsinθcosθの値を考えれば、k=[ケコ]であることが
わかる。

 さらに、θがsinθ≧cosθを満たすとすると、sinθ=[サ]/[シ],
cosθ=[ス]/[セ]である。このとき、θは[ソ]を満たす。[ソ]に当てはまる
ものを、次の{0}〜{5}のうちから一つ選べ。

{0} 0≦θ<π/12  {1} π/12≦θ<π/6  {2} π/6≦θ<π/4
{3} π/4≦θ<π/3  {4} π/3≦θ<(5/12)π  {5} (5/12)π≦θ<π/2


※分数は(分子)/(分母)、xの2乗はx^2、マル1は{1}、マーク部分の□は[ ]で
表記しています。

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■ 解説目次

 ◆1 π=180°
 ◆2 「加法定理」と言ってるので加法定理

(以下略)

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■ 解説


◆1は省略します。


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 ◆2 「加法定理」と言ってるので加法定理

では今回の問題を確認してみましょう!

「加法定理を用いると」
「√3・cos(θ−π/3)=(√[ア]/[イ])cosθ+([ウ]/[イ])sinθ」

とあります。

「加法定理」と言っているので、その通りにやってみましょう!

★ cos(α−β)=cosαcosβ+sinαsinβ

ですね。α=θ,β=π/3を代入して、


(以下略)


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高校物理「磁気」電子を磁場に対して斜めに射出したとき@

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原点をOとする座標空間を考える。x軸に平行に磁束密度Bの一様な磁場がある。x軸上の原点Oから、電荷−e,質量mの電子を速さvで、x軸とθの角をなすように射出した。次の問いに答えよ。

(1) 電子の動きをyz平面上に投影すると、等速円運動をする。この等速円運動の半径を求めよ。


解答解説はこのページ下


共通テスト・センター過去問



一様な磁場中に荷電粒子を打ち出すと、その荷電粒子は磁場と垂直な方向にローレンツ力を受けて進行方向が変わり続けるため、磁場と垂直な方向に関しては等速円運動をします。

磁場に対して平行な方向に関してはローレンツ力ははたらかないため、この問題では、x軸方向に関しては等速直線運動をするとみなすことができます。

yz方向には等速円運動をしながら、x方向には等速直線運動をするということは・・・
x,y,z方向の電子の動きをまとめると、らせん運動することになります。


まずこの問題では、yz平面上の円運動の半径を求めます。

電子は磁場からローレンツ力を受け、そのローレンツ力が向心力となって円運動をするので、「向心力=ローレンツ力」という方針で式を立てます。つまり、

mrω^2=evB

ω=v/rで、電子は磁場に対してθの角度で射出されるので、磁場に対して垂直な方向の速さはvsinθです。これらを代入すれば、

mr(vsinθ/r)^2=e・vsinθ・B

約分して両辺のvsinθを消去すると、

mvsinθ/r=eB

さらにrについて解けば、

r=mvsinθ/eB


次の問題→最初にx軸上を通過するまでの時間


◆関連項目
磁場ローレンツ力
電気・磁気まとめ
等速円運動


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